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信息与通信电力电子技aoa体育官网app术PDF 第2章 电力电子器件

2022-08-19 创业指南

aoa体育官网app第二章第二章 电力电子器件 第一节 功率二极管  第二节 晶闸管及其派生器件  第三节 可关断晶闸管  第四节 双极型功率晶体管  第五节 功率场效应管  第六节 绝缘栅双极型功率晶体管  第七节 集成门极换流晶闸管IGCT  第八节 功率集成电路  第九节 电力电子器件的串并联  第十节 电力电子器件的保护驱动电路  小结 电力电子器件  引言 电力半导体器件是现代电力电子设备的核心。它们以开关阵列的形式应用于电力变流器中电子电力 pdf,把相同频率或不同频率的电能进行交-直(整流器)、直-直(斩波器)、直-交(逆变器)和交-交变换。  开关模式的电力电子变换具有较高的效率 ,不足之处是由于开关的非线性而同时在电源端和负载端产生谐波。  开关不是理想的 ,它们都具有导通和开关损耗。 1电力半导体器件的价格不超过30%,但是整台设备的价格和性能在很大程度上受到这些器件特性的影响。  2要设计出高效、可靠、性价比高的系统电子电力 pdf电子电力 pdf,必须对器件及其特性有深入的了解。  3现代电力电子技术基本上是随着电力半导体器件的发展而发展起来的。  4微电子领域的发展对电力半导体器件的材料、加工、制造、封装、建模和仿真等方面产生了巨大的影响。

 电力半导体器件几乎完全是建立在半导体材料的基础上电子电力 pdf,它们可以归为以下几类 :  1  功率二极管 ;  2  晶闸管(SCR)及派生器件 ;  3  电力晶体管(GTR)  4  门极关断晶闸管(GTO)  5  电力MOSFET;  6  绝缘栅双极型晶体管(IGBT);  7  集成门极换流晶闸管(IGCT)  8 其它功率半导体器件等。1 一、功率二极管工作原理和静态伏安特性 2 二、功率二极管的动态特性 3 三、功率二极管的参数 4 四、功率二极管的主要类型  功率二极管(Power Diode)从20世纪50年代初期就获得应用。  是不可控器件但其结构简单工作可靠因而直到现在功率二极管仍然大量用于许多电气设备当中。  目前已形成普通整流管、快恢复整流管和肖特基整流管等三种主要类型。  特别是快恢复二极管和肖特基二极管仍分别在中、高频整流和逆变以及低压高频整流的场合具有不可替代的地位。一、功率二极管工作原理和静态伏安特性一、功率二极管工作原理和静态伏安特性  典型的正向导通压降是 1.0V。 该压降会引起导通损耗 ,因此必须用适当的散热片对器件进行冷却以限制结温。

 如果反向电压超过一个阀值 ,器件就会发生雪崩式的击穿 ,这时反向电流变大 ,二极管由于结内的大量功率损耗而过热毁坏电子电力 pdf,这个阙值称为击穿电压。 图2-1a)功率二极管符号b)伏安特性c)理想特性 •比较其工作时的电压和电流的变化我们可以得到它的理想伏安特性如图2-1c)所示。 •由于功率二极管的导通速度相对电力电路的暂态变化过程来说要快得多因此可把功率二极管看成理想开关。 PN 半导体中有两种载流子电子和空穴这两种载流子的定向运动会引起导电电流。  由于载流子的浓度梯度而引起的定向运动――扩散运动扩散电流  由于电场而引起的定向运动――漂移运动漂移电流 扩散电流是半导体中载流子的一种特殊运动形式是由于载流子的浓度差而引起的扩散运动总是从浓度高的区域向浓度小的区域进行 沿与电场相反方向运动 PN结原理结原理 在多子为电子的N型半导体或多子为空穴的P型半导体两端外加电压V在电场E的作用下空穴将沿电场方向运动电子将E ○ V ○ ○ ○ ○ ○ ● ● ● ● ● 一一PNPN结的动态平衡过程和接触电位 一  空 间 电 荷 区 (sp ac e ch arge re g io n )在 N 型 和 P 型 半 导 体 的 界 面 两 侧  明 显地 存 在 着 电 子 和 空 穴 的 浓 度 差  导 致 载 流 子 的结的动态平衡过程和接触电位 漂 移 运 动 是 一 对 矛 盾 运 动 的 两 个 方 面 扩 散 运 动 P 型 半 导 体 中 空 穴 → N 区 扩 散 → 与 N 区 中 电 子 复 合P 区 留 下 负 离 子 → N 区 生 成 正 离 子 N 型 半 导 体 中 电 子  多 子  → P 区 扩 散 → 与 P 区 空 穴 复 合N 区 留 下 正 离 子 → P 区 生 成 负 离 子 。

aoa体育官网app信息与通信电力电子技aoa体育官网app术PDF 第2章 电力电子器件

伴 随 着 扩 散 和 复 合 运 动 在 P N 结 界 面 附 近 形 成 一 个 空 间 电 荷 区  N 区 ― ― 则 为 正 P 区 ― ― 则 为 负形 成 内 建 电 场 E 内 建 电 场 → 形 成 少 子 的 漂 移 运 动 N 区 中 空 穴 → P 区P 区 中 电 子 → N 区消弱内建电场E N + + + + P - - - - + + + + + + + + + + + + - - - - - - - - - - - - E N + + + + P - - - - + + + + + + + + + + + + - - - - - - - - - - - -显 然 半 导 体 中 多 子 的 扩 散 运 动 和 少 子 的多 子 扩 散 运 动 → 空 间 电 荷 区 ↑ → 内 建 电 场 E ↑→ 少 子 漂 移 ↑结 果  多 子 扩 散 运 动少 子 的 漂 移扩 散 电 流漂 移 电 流 P N 结 中 总 电 流 为 零 。 空 间 电 荷 区 宽 度 稳 定 形 成 P N 结 。热平衡动态平衡 1. 1. 正向偏置正向电流P - - - - iD 正向偏置正向电流 R U N + + + + + + + + + + + + U + + + + - - - - - - - - - - - - Uφ Uφ Uφ-U 正 向 偏 置→ 外 电 场 削 弱 内 电 场→ 势 垒 降 低 → 阻 挡 层 变 窄→ 破 坏 P N 结 动 态 平 衡较 大 。

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aoa体育官网app扩 散 运 动 占 优 势 → 漂 移 减 弱 → 扩 散 电 流Di扩 散 电 流 的 全 过 程 电 子 由 电 源 负 极 → N 区P N 结 → P 区 → P 区 空 穴复 合→ 电 源 正 极 向 P 区 提 供 空 穴扩散 iD iD iD iD + + _ _ N + + + + P + + + + + + + + + + + + - - - - - - - - - - - - - - - - 2. 2. 反向偏置反向电流P - - - - 反向偏置反向电流 - - - - R U U iR Uφ N + + + + + + + + + + + + + + + + - - - - - - - - UФ UФ+U iR iR iR iR 反 向 偏 置  外 电 场 与 内 建 电 场 方 向 一 致 → P N 结 势 垒 提 高  阻 挡 层 变 宽  → 漂 移 占 优 势 → 扩 散 减 弱 → 漂 移 电 流 iR很 小 。 由 于 反 向 漂 移 电 流 是 少 数 载 流 子 漂 移 形 成 的 电 流  而 少 数 载 流 子 浓 度 很 低  故 反 向 电 流 远 小 于 正 向 电 流  即 iD> > |iR| + + _ _开关特性  反映通态和断态之间的转换过程 须经过一段短暂的时间才能重新获得反向阻断能力进入截止状态。

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 在关断之前有较大的反向电流出现并伴随有明显的反向电压过冲。 动态特性 •因结电容的存在三种状态零偏置、正向偏置、反向偏置之间的转换必然有一个过渡过程此过程中的电压—电流随时间变化的特性称为动态特性。 rd CJ  开通过程  电力二极管的正向压降先出现一个过冲UFP经过一段时间才趋于接近稳态压降的某个值如 2V。这一动态过程时间被称为正向恢复时间tFR。  电导调制效应起作用需一定的时间来储存大量少子达到稳态导通前管压降较大。  正向电流的上升会因器件自身的电感而产生较大压降。电流上升率越大UFP越高 。 电导调制效应PN结上流过的正向电流较小时PN结呈现的阻值较高且为常数因而管压降随着正向电流的上升而增加 PN结上流过的正向电流较大时 PN结呈现的阻值率明显下降也就是电导率大大增加。  图2-2a)给出了电力二极管由零偏置转为正向偏置时动态过程的波形。可以看出在这一动态过程中电力二极管的正向压降会出现一个电压过冲UFP经过一段tFR时间才出现趋于接近稳态压降值。  图2-2b给出了电力二极管由正向偏置转为反向偏置时动态过程的波形。

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当原处于正向导通的电力二极管的外加电压突然从正向变为反向时该电力二极管不能立即关断而是需经过一段短暂的时间才能进入截止状态。 有恢复反向阻断能力这些少子在外加反向电压的作用下被抽取出电力二极管因而流过较大的反向电流。图2-2功率二极管的动态过程波形 a开通过程波形 b关断过程波形 tRR t=0时刻外加电压突然由正向变为反向正向电流在此反向电压作用下开始下降下降速率由反向电压大小和电路中的电感决定而管压降由于电导效应基本变化不大直至正向电流降为零时刻t0。此时电力二极管由于PN结两侧储存有大量少子的缘故而并没压的阻断能力。 当空间电荷区附近储存的少子即将被抽取尽时管压降变为负极性于是开始抽取空间电荷区较远的浓度较低的少子。因而在管压降极性改变后不久的t1时刻反向电流从其最大值IRP开始下降空间电荷区开始展宽电力二极管重新恢复对反向电二极管两端承受的反向电压才降至外加的反向电压大小电力二极管完全恢复对反向电压的阻断能力。 在t1时刻以后由于反向电流迅速下降在外电路电感的作用下会在电力二极管两端产生比外加反向电压大得多的反向电压过冲URP。在电流变化率接近零的t2时刻约为25%IRP电力电流上升率di/dt越大UFP越高。

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时间td=t1-t0称为延迟时间tf=t2-t1称为电流下降时间因而时间tRR=td+tf称为电力二极管的反向恢复时间。 2正向电流的上升会因器件自身的电感而产生较大压降。出现电压过冲的原因是1电导调制效应起作用正向电流较小时电阻为常数管压降随正向电流的上升而增加2v Fu1. 正向平均电流IF(AV)额定电流——在指定的管壳温度简称壳温用TC表示和散热条件下其允许流过的最大工频正弦半波电流的平均值  正向平均电流是按照电流的发热效应来定义的因此使用时应按有效值相等的原则来选取电流定额并应留有一定的裕量。  当用在频率较高的场合时开关损耗造成的发热往往不能忽略  当采用反向漏电流较大的电力二极管时其断态损耗造成的发热效应也不小 指定条件是环境温度+400规定的冷却条件单相半波整流电路为电阻负载导通角不小于1700结温TJM通常在1251750之间。 2. 正向压降UF  指电力二极管在指定温度下流过某一指定的稳态正向电流时对应的正向压降  有时参数表中也给出在指定温度下流过某一瞬态正向大电流时器件的最大瞬时正向压降 3. 反向重复峰值电压URRM  指对电力二极管所能重复施加的反向最高峰值电压  通常是其雪崩击穿电压UB的2/3  使用时往往按照电路中电力二极管可能承受的反向最高峰值电压的两倍来选定 4. 最高工作结温TJM  结温是指管芯PN结的平均温度用TJ表示。

 最高工作结温是指在PN结不致损坏的前提下所能承受的最高平均温度。  TJM通常在125~175C范围之内。 5. 反向恢复时间trr  trr= td+ tf 关断过程中电流降到零起到恢复反响阻断能力止的时间。 6. 浪涌电流IFSM  指电力二极管所能承受最大的连续一个或几个工频周期的过电流。按照正向压降、反向耐压、反向漏电流等性能特别是反向恢复特性的不同介绍。 在应用时应根据不同场合的不同要求选择不同类型的电力二极管。 性能上的不同是由半导体物理结构和工艺上的差别造成的。 1. 普通二极管General Purpose Diode  又称整流二极管Rectifier Diode  多用于开关频率不高1kHz以下的整流电路中  其反向恢复时间较长一般在5s以上这在开关频率不高时并不重要。  正向电流定额和反向电压定额可以达到很高分别可达数千安和数千伏以上。 恢复过程很短特别是反向恢复过程很短5s以下的二极管也简称快速二极管 工艺上多采用了掺金措施 有的采用PN结型结构 有的采用改进的PiN结构 者反向恢复时间为数百纳秒或更长后者则在100ns以下甚至达到20~30ns。

aoa体育官网app  采用外延型PiN结构的的快恢复外延二极管Fast Recovery Epitaxial Diodes——FRED其反向恢复时间更短可低于50ns正向压降也很低0.9V左右但其反向耐压多在1200V以下  从性能上可分为快速恢复和超快速恢复两个等级。前2. 快恢复二极管Fast Recovery Diode——FRD 3. 肖特基二极管 极管Schottky Barrier Diode——SBD简称为肖特基二极管  20世纪80年代以来由于工艺的发展得以在电力电子电路中广泛应用  肖特基二极管的优点  正向恢复过程中也不会有明显的电压过冲  在反向耐压较低的情况下其正向压降也很小明显低于快恢复二极管  肖特基二极管的弱点  当反向耐压提高时其正向压降也会高得不能满足要求因此多用于200V以下  反向漏电流较大且对温度敏感因此反向稳态损耗不能忽略而且必须更严格地限制其工作温度  以金属和半导体接触形成的势垒为基础的二极管称为肖特基势垒二 反向恢复时间很短10~40ns  其开关损耗和正向导通损耗都比快速二极管还要小效率高一、晶闸管的工作原理和静态伏安特性 五、双向晶闸管 二、晶闸管的动态特性 三、功率损耗和热阻抗 四、电流额定值  晶闸管...

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